{"id":569,"date":"2021-03-13T19:33:19","date_gmt":"2021-03-13T18:33:19","guid":{"rendered":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/?page_id=569"},"modified":"2021-03-13T19:33:20","modified_gmt":"2021-03-13T18:33:20","slug":"electromagnetisme-iv","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/?page_id=569","title":{"rendered":"Electromagn\u00e9tisme IV"},"content":{"rendered":"<h1><span style=\"color: #0000ff;\">Nouvelle maquette \u00e0 compter de Sept. 2021<\/span><\/h1>\n<p><em>D\u00e9crire et comprendre la propagation des ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans diff\u00e9rents milieux (vide, di\u00e9lectrique, plasma, m\u00e9tal) ainsi qu&rsquo;\u00e0 l&rsquo;interface entre deux milieux<\/em><\/p>\n<p><em>14 h de cours &#8211; 14 h de TD &#8211; 8 h de TP<\/em><\/p>\n<p><strong>Contenu d\u00e9taill\u00e9 :<\/strong><\/p>\n<p>Ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans le vide<\/p>\n<ul>\n<li>Equations de Maxwell microscopiques et macroscopiques<\/li>\n<li>Ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans le vide : \u00e9quation d&rsquo;onde, ondes planes monochromatiques, \u00e9quation de Helmholtz<\/li>\n<li>Aspects \u00e9nerg\u00e9tiques : densit\u00e9 d&rsquo;\u00e9nergie \u00e9lectromagn\u00e9tique, vecteur de Poynting, th\u00e9or\u00e8me de conservation de l&rsquo;\u00e9nergie<\/li>\n<\/ul>\n<p>Ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans les milieux mat\u00e9riels<\/p>\n<ul>\n<li>Reformulation des \u00e9quations de Maxwell, relations de passage \u00e0 une interface entre deux milieux<\/li>\n<li>Relations constitutives pour les milieux di\u00e9lectriques LHI (lin\u00e9aires homog\u00e8nes et isotropes)<\/li>\n<li>Dispersion et absorption ; indice de r\u00e9fraction complexe<\/li>\n<li>Propagation des ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans les milieux LHI non-magn\u00e9tiques<\/li>\n<li>Aspects \u00e9nerg\u00e9tiques : puissance absorb\u00e9e, vecteur de Poynting, th\u00e9or\u00e8me de Poynting<\/li>\n<li>Propri\u00e9t\u00e9s des milieux mat\u00e9riels ; mod\u00e8les microscopiques classiques pour la fonction de r\u00e9ponse di\u00e9lectrique (mod\u00e8le de Debye, mod\u00e8le de Drude, mod\u00e8le de Lorentz)<\/li>\n<\/ul>\n<p>Ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques aux interfaces<\/p>\n<ul>\n<li>Lois de Snell-Descartes<\/li>\n<li>Coefficients de Fresnel en amplitude et en \u00e9nergie<\/li>\n<li>R\u00e9flexion \u00e0 l&rsquo;angle de Brewster ; r\u00e9flexion totale, effet Goos-H\u00e4nchen<\/li>\n<\/ul>\n<p>Polarisation des ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques<\/p>\n<ul>\n<li>Ondes planes polaris\u00e9es : polarisation lin\u00e9aire, circulaire, elliptique ; formalisme de Jones<\/li>\n<li>Polariseurs lin\u00e9aires ; loi de Malus<\/li>\n<li>Polariseurs : dichro\u00efques, bas\u00e9s sur la r\u00e9flexion, bas\u00e9s sur la bir\u00e9fringence ; lames \u00e0 retard de phase demi-onde et quart d&rsquo;onde<\/li>\n<\/ul>\n<p>Ondes guid\u00e9es et confin\u00e9es<\/p>\n<ul>\n<li>Guides m\u00e9talliques creux : d\u00e9composition des champs, expressions g\u00e9n\u00e9rales des composantes transverses et longitudinales des champs, modes TE et TM ; vitesse de phase et vitesse de groupe<\/li>\n<li>Cavit\u00e9s r\u00e9sonnantes m\u00e9talliques rectangulaires : fr\u00e9quences propres, expressions des champs, confinement d&rsquo;\u00e9nergie, facteur de qualit\u00e9<\/li>\n<\/ul>\n<p>Rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique<\/p>\n<ul>\n<li>Potentiels vecteur et scalaire ; choix de jauge ; \u00e9quations de propagation des potentiels<\/li>\n<li>Potentiels retard\u00e9s ; expression des potentiels ; potentiel vecteur en r\u00e9gime monochromatique<\/li>\n<li>Approximation du champ lointain ; champs \u00e9lectrique et magn\u00e9tique ; puissance rayonn\u00e9e<\/li>\n<\/ul>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Nouvelle maquette \u00e0 compter de Sept. 2021 D\u00e9crire et comprendre la propagation des ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans diff\u00e9rents milieux (vide, di\u00e9lectrique, plasma, m\u00e9tal) ainsi qu&rsquo;\u00e0 l&rsquo;interface entre deux milieux 14 h de cours &#8211; 14 h de TD &#8211; 8 h de TP Contenu d\u00e9taill\u00e9 : Ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques dans le vide Equations de Maxwell microscopiques et &hellip; <a href=\"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/?page_id=569\" class=\"more-link\">Continuer la lecture de <span class=\"screen-reader-text\">Electromagn\u00e9tisme IV<\/span> <span class=\"meta-nav\">&rarr;<\/span><\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"parent":0,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"","meta":{"footnotes":""},"class_list":["post-569","page","type-page","status-publish","hentry"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/569","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/types\/page"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=%2Fwp%2Fv2%2Fcomments&post=569"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/569\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":570,"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/569\/revisions\/570"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/l3pc-wordpress.web-srv01.dsi.universite-paris-saclay.fr\/index.php?rest_route=%2Fwp%2Fv2%2Fmedia&parent=569"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}